定常、等熵可压位流问题的线化速度位方程[img=208x49]180318594170ef0.png[/img]对跨声速问题不适用。
对
举一反三
- 定常、等熵可压位流问题的线化速度位方程[img=208x49]18036795e3d6209.png[/img]对跨声速问题不适用。
- 定常、等熵可压位流问题的速度位所满足的全速位方程在小扰动条件下，对于（ ）可以线化。 A: 低速流动 B: 亚声速流动 C: 跨声速流动 D: 超声速流动
- 定常、等熵可压位流问题的速度位始终满足线性偏微分方程。
- 与不可压位流问题相比，定常、等熵可压位流问题的连续方程中（）不再是常数，速度位方程因此也不再满足拉普拉斯方程。 A: 压强 B: 速度 C: 密度 D: 温度
- 定常可压位流问题速度位所满足的全速位方程既可应用于亚声速流动，也可应用于跨声速流动和超声速流动。
内容
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定常、等熵可压位流问题的速度位始终满足线性偏微分方程。 A: 正确 B: 错误
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定常可压位流问题速度位所满足的全速位方程既可应用于亚声速流动，也可应用于跨声速流动和超声速流动。 A: 正确 B: 错误
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定常可压位流问题速度位所满足的全速位方程只能应用于亚声速流动。
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定常可压位流问题速度位所满足的全速位方程只能应用于亚声速流动。 A: 正确 B: 错误
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对于翼型，通过仿射变换（普朗特-格劳特变换）可以把二维定常、等熵亚声速位流问题的线化速度位方程变为对于不可压流所满足的拉普拉斯方程。经过该变换后，以下参数中保持不变的是（）。 A: 相对厚度 B: 相对弯度 C: 迎角 D: 弦长