若f(z),g(z)在单连域G内解析且g(z)≠0，C为G内任意一条闭曲线，则∮_C▒[f(z)/g(z)]dz= A: 0 B: 2πif(0)/g(0) C: 2πi D: 2π
若f(z),g(z)在单连域G内解析且g(z)≠0，C为G内任意一条闭曲线，则∮_C▒[f(z)/g(z)]dz= A: 0 B: 2πif(0)/g(0) C: 2πi D: 2π
曲面F（x，y，z）=0和曲面G（x，y，z）=0的交线方程可写为： F（x，y，z）=0，G（x，y，z）=0.
曲面F（x，y，z）=0和曲面G（x，y，z）=0的交线方程可写为： F（x，y，z）=0，G（x，y，z）=0.
平面应变问题，如果平面在XY平面上的话，那么 。 A: σz=0, εz=0 B: σz=0, εz≠0 C: σz≠0, εz=0 D: σz≠0, εz≠0
平面应变问题，如果平面在XY平面上的话，那么 。 A: σz=0, εz=0 B: σz=0, εz≠0 C: σz≠0, εz=0 D: σz≠0, εz≠0
在平面应变问题中(取纵向作z轴)( )。 A: σ<SUB>z</SUB>=0，w=0，ε<SUB>z</SUB>=0 B: σ<SUB>z</SUB>≠0，w≠0，ε<SUB>z</SUB>≠0 C: σ<SUB>z</SUB>=0，w≠0，ε<SUB>z</SUB>=0 D: σ<SUB>z</SUB>≠0，w=0，ε<SUB>z</SUB>=0
在平面应变问题中(取纵向作z轴)( )。 A: σ<SUB>z</SUB>=0，w=0，ε<SUB>z</SUB>=0 B: σ<SUB>z</SUB>≠0，w≠0，ε<SUB>z</SUB>≠0 C: σ<SUB>z</SUB>=0，w≠0，ε<SUB>z</SUB>=0 D: σ<SUB>z</SUB>≠0，w=0，ε<SUB>z</SUB>=0
自重应力计算中假定的应力状态为（ ）。 A: σz≠0、σx≠0、τxz =0 B: σz≠0、 σx≠0、 τxz≠0 C: σz≠0、σx =0、τxz =0 D: σz≠0、σx =0、τxz≠0
自重应力计算中假定的应力状态为（ ）。 A: σz≠0、σx≠0、τxz =0 B: σz≠0、 σx≠0、 τxz≠0 C: σz≠0、σx =0、τxz =0 D: σz≠0、σx =0、τxz≠0
曲线x2+y2-z=0，z=x+1在xoy平面上的投影曲线的方程为（）。 A: x2+y2-x-1=0，z=0 B: x2+y2+x+1=0，z=0 C: x2+y2-x+1=0，z=0 D: x2+y2+x-1=0，z=0
曲线x2+y2-z=0，z=x+1在xoy平面上的投影曲线的方程为（）。 A: x2+y2-x-1=0，z=0 B: x2+y2+x+1=0，z=0 C: x2+y2-x+1=0，z=0 D: x2+y2+x-1=0，z=0
自重应力计算中假定的应力状态为()。 A: σz≠0、 σx≠0、 τxz≠0 B: σz≠0、σx≠0、τxz =0 C: σz≠0、σx =0、τxz =0
自重应力计算中假定的应力状态为()。 A: σz≠0、 σx≠0、 τxz≠0 B: σz≠0、σx≠0、τxz =0 C: σz≠0、σx =0、τxz =0
理想气体节流膨胀后,则:（） A: ΔU=0,ΔS=0,ΔG=0 B: ΔU<0,ΔS<0,ΔG<0 C: ΔU>0,ΔS>0,ΔG>0 D: ΔU=0,ΔS>0,ΔG<0
理想气体节流膨胀后,则:（） A: ΔU=0,ΔS=0,ΔG=0 B: ΔU<0,ΔS<0,ΔG<0 C: ΔU>0,ΔS>0,ΔG>0 D: ΔU=0,ΔS>0,ΔG<0
一定量的某理想气体,节流膨胀过程中△U、△S、△G的值是() A: △U=0, △S=0, △G=0 B: △U=0, △S>0, △G=0 C: △U=0, △S>0, △G<0 D: △U>0, △S>0, △G=0
一定量的某理想气体,节流膨胀过程中△U、△S、△G的值是() A: △U=0, △S=0, △G=0 B: △U=0, △S>0, △G=0 C: △U=0, △S>0, △G<0 D: △U>0, △S>0, △G=0
气体分子在固体表面的吸附过程是( )。 A: △G＜0，△S＜0，△H＜0 B: △G＜0，△S＜0，△H＞0 C: △G=0，△S＜0，△H＞0 D: △G=0，△S＞0，△H＞0
气体分子在固体表面的吸附过程是( )。 A: △G＜0，△S＜0，△H＜0 B: △G＜0，△S＜0，△H＞0 C: △G=0，△S＜0，△H＞0 D: △G=0，△S＞0，△H＞0