根据理想气体状态方程，R= pVm/T，因此只需在压力较低时测定一组实际气体的p、Vm、T 值，就可以得到普适气体常数R了。
根据理想气体状态方程，R= pVm/T，因此只需在压力较低时测定一组实际气体的p、Vm、T 值，就可以得到普适气体常数R了。
气体的状态方程为pVm = RT + α p（α < 0),该气体经节流膨胀后其温度的变化为() A: 升高 B: 下降 C: 不变 D: 不能确定
气体的状态方程为pVm = RT + α p（α < 0),该气体经节流膨胀后其温度的变化为() A: 升高 B: 下降 C: 不变 D: 不能确定
气体常数R的值可以用下述方法求得，其中（ ）方法最不准确？ 未知类型：{'options': ['低压高温下的实际气体作pVm~p图外推至p=0时的pVm值计算而得', '范德华气体的对比状态方程[img=83x46]1803a2cf0436a4e.png[/img]计算而得', '用R=kN0计算而得。N0为阿佛加德罗常数，k为玻尔兹曼常数', '理想气体且用R=pV/TnB计算而得'], 'type': 102}
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气体常数R的值可以用下述方法求得，其中（ ）方法最不准确？ 未知类型：{'options': ['低压高温下的实际气体作pVm~p图外推至p=0时的pVm值计算而得', '范德华气体的对比状态方程[img=83x46]1803a2ce96e2fdd.png[/img]计算而得', '用R=kN0计算而得。N0为阿佛加德罗常数，k为玻尔兹曼常数', '理想气体且用R=pV/TnB计算而得'], 'type': 102}
中国大学MOOC: 理想气体状态方程pVm=RT是以三个气体经验定律为基础，它们是
中国大学MOOC: 理想气体状态方程pVm=RT是以三个气体经验定律为基础，它们是
某气体的状态方程为pVm=RT+bp（其中常量b≥0），则该气体的压缩因子Z≤1。（）
某气体的状态方程为pVm=RT+bp（其中常量b≥0），则该气体的压缩因子Z≤1。（）
对于实际气体玻意耳温度TB是一个重要的性质参数，当温度高于实际气体的TB时，比值pVm / RT随压力p增加的变化特征是：( )。 A: >1； B: = 1； C: <1； D: 先小于1而后大于1。
对于实际气体玻意耳温度TB是一个重要的性质参数，当温度高于实际气体的TB时，比值pVm / RT随压力p增加的变化特征是：( )。 A: >1； B: = 1； C: <1； D: 先小于1而后大于1。
真实气体在时，随着压力由低到高，pVm-p曲线开始有水平过度，然后随压力而上升。（TB为波义耳温度）（） A: T=TB B: T＜TB C: T＞TB D: T=0
真实气体在时，随着压力由低到高，pVm-p曲线开始有水平过度，然后随压力而上升。（TB为波义耳温度）（） A: T=TB B: T＜TB C: T＞TB D: T=0
某气体的状态方程为pVm = RT + bp (常数b>0),此气体向真空吸热膨胀后,其浓度 ( )
某气体的状态方程为pVm = RT + bp (常数b>0),此气体向真空吸热膨胀后,其浓度 ( )
某气体服从状态方程pVm=RT+bp（b>0，常数），若该气体经恒温可逆膨胀，其内能变化ΔU=（）。
某气体服从状态方程pVm=RT+bp（b>0，常数），若该气体经恒温可逆膨胀，其内能变化ΔU=（）。