答:麦克斯韦总结了从库仑到安培和法拉第等人的电磁理论成就,并在此基础上指出，不但变化的磁场可以激发电场,而且变化的电场也可以激发磁场”,麦克斯韦把电场的变化率看作是一种电流,称为是位移电流. 位移电流的大小等于点位移通量对时间的变化率,即 [tex=4.357x2.429]yfKey1deYxQxg0jE6Yw9NJ048O3XNri+kdzQmkRg0LWh7+BFzJv7eofTvLDm7ddf[/tex] 位移电流的这个表式可以从电容器的充放电时，两极板上的电荷量[tex=0.5x1.0]jedlXyMYwmfVwxRj2j9sSw==[/tex]和电荷面密度[tex=0.571x0.786]G/buLKOLYVDEKMZ76t752w==[/tex] 都随时间而变化与其间的电位移 [tex=0.857x1.0]PvQ1rNj9zmhWbdNmDhnQhA==[/tex]和通过整个截面的电位移通量 [tex=3.643x1.214]kMzBNQeBsORuxcX7U31DpA==[/tex] 随时间而变化的关系而推得. 设 亚行板电容器极板的面积为[tex=0.929x1.214]Ny3LYoXAf9CVRow2avreqw==[/tex]极板上的电荷面密度为[tex=0.857x0.786]YsCtFvaDSUchHt5nJe4dTw==[/tex]在充电或放电过程中 的任一瞬间,导线中的电流应等于极板上电荷量的变化率,即[tex=3.357x2.429]b4d94hjet3Uy+oSwKXjRmM0no9ZP+bLN4qtDY+lferY=[/tex]同时,两极板间的电场[tex=1.143x1.357]SY+oEAKikyxNq10SLkg5/A==[/tex] 或 [tex=1.286x1.357]Czobat1KnXT07E7H8OFXXA==[/tex]也随时间发生变化. 设极板上该时刻的电荷面密度为[tex=0.857x1.0]kpJXK57jbc+m8I9lPRzT8Q==[/tex] 则 [tex=2.214x1.0]ccT1+PRxSmv0FkYsMnBKeQ==[/tex], 代人上式得[tex=11.643x2.429]b4d94hjet3Uy+oSwKXjRmBzITzpi9/voSQ09DXpXYKjhZ5FiaLUcAwu8U9bDiVx+X29L0E4SSuNt7WwiZMOyLeSaTNcmUDEuav/zI2/lkItUZapZi86kLR98zg1uRaba[/tex]这个式子还说明导线中的传导电流 [tex=0.5x1.0]3EF1VcotinZAjtQqtSWaxw==[/tex] 就等于电容器两极板之间的位移电流 [tex=1.143x1.214]3bO5s1TUfyxESUU2uJAxmw==[/tex]位移电流存在于面积为 [tex=0.643x1.0]jLbabU9pW65GUKemsNBJWw==[/tex] 的两电容器极板之间 ,因此相应地有位移电流密度[tex=7.0x2.429]LGp0fBquVUqPYLBTYgzcio2hDhQqIUu/o6QeMflI5mNhW6LOzapKT50dRGYKvW5cj9FNq4Kv4/Dvr0gOQRhACQ==[/tex]位移电流与电荷的定向运动所引起的传导电流不同,这里并没有电荷的宏观运动，也没有传导电流的热损耗,它之所以称为电流,是因为在激发磁场方面与通常的传导电流是等效的,而在其他方面存在根本的区别. 由于在激发磁场方面的等效性,可以把传导电流 [tex=0.5x1.0]3EF1VcotinZAjtQqtSWaxw==[/tex] 和位移电流 [tex=0.857x1.214]EUrq+4Ym7l2fQhr2VHhOSQ==[/tex] 之和 [tex=3.643x1.214]nqDOPgZvlBaZci370/buhg==[/tex]叫做全电流. 这样. 安培环路定理就扩展为全电流的表示，[br][/br][tex=8.929x2.643]/yvkPY9XD9cIWR4DDWEvBxJutTxg5KaoosSZEwJoBqXeIwAcGk3ZWGGEcbj79BAF[/tex]在电容器充放电时,导线中的传导电流和电容器内的位移电流保证了全电流的 连续性.