当流体分子传递动量的能力大于流体分子扩散热量的能力，热边界层厚度δt与流动边界层厚度6有怎样的关系( )。
A: δt＞δ
B: δt＜δ
C: δt=δ
D: δt＞＞δ
A: δt＞δ
B: δt＜δ
C: δt=δ
D: δt＞＞δ
举一反三
- 当流体分子传递动量的能力大于流体分子扩散热量的能力，热边界层厚度δt与流动边界层厚度6有怎样的关系( )。 A: δt＞δ B: δt＜δ C: δt=δ D: δt＞＞δ
- 当流体分子传递动量的能力大于流体分子扩散热量的能力，热边界层厚度δ1与流动边界层厚度σ有怎样的关系()。 A: t＞δ B: δt＜δ C: δt=δ D: δt＞＞δ
- 当流体分子传递动量的能力大于流体分子扩散热量的能力，热边界层与流动边界层厚度的关系是（ ） A: δt＞δ B: δt＜δ C: δt＝δ D: 不确定
- 一固体壁面与流体相接触，内部的温度变化遵循热传导方程，其边界条件为（）。 A: －λ（∂t/∂n）<sub>w</sub>＝h（t<sub>w</sub>－t<sub>f</sub>） B: λ（∂t/∂n）<sub>w</sub>＝h（t<sub>w</sub>－t<sub>f</sub>） C: －λ（∂t/∂n）<sub>w</sub>＝h（t<sub>f</sub>－t<sub>w</sub>） D: λ（∂t/∂n）<sub>w</sub>＝h（t<sub>f</sub>－t<sub>w</sub>）
- t分布的α分位数是tα，则有( )。 A: T<SUB>α</SUB>+t<SUB>1-α</SUB>=1 B: t<SUB>α</SUB>-t<SUB>1-α</SUB>=1 C: t<SUB>α</SUB>+t<SUB>1-α</SUB>=0 D: t<SUB>α</SUB>-t<SUB>1-α</SUB>=0