根据超声速线性理论，翼型表面上任一点处的压强系数与该点（ ）成线性关系。
A: 壁面的斜率
B: 沿来流方向的扰动速度大小
C: 壁面相对来流的折角
D: 当地速度大小
A: 壁面的斜率
B: 沿来流方向的扰动速度大小
C: 壁面相对来流的折角
D: 当地速度大小
A,C
举一反三
- 根据超声速线性理论，翼型表面上任一点处的压强系数与该点（ ）成线性关系。 A: 壁面的斜率 B: 沿来流方向的扰动速度大小 C: 壁面相对来流的折角 D: 速度大小
- 中国大学MOOC: 根据超声速线性理论，翼型表面上任一点处的压强系数与该点（ ）成线性关系。
- 随着来流马赫数的增大，翼型表面上某些点的流速也增大，当来流马赫数增大到某一值时（仍然<1），翼型表面某点的局部速度恰好达到当地声速，亦即该点的M=1，此时来流马赫数被称为（ ）。
- 对于亚声速来流绕翼型流动，当来流马赫数逐渐增大到某一值时，翼型表面上某点的速度恰好达到当地声速，此时的来流马赫数称为该翼型的（）。 A: 当地马赫数 B: 总马赫数 C: 临界马赫数 D: 来流马赫数
- 中国大学MOOC: 对于亚声速来流绕翼型流动，当来流马赫数逐渐增大到某一值时，翼型表面上某点的速度恰好达到当地声速，此时的来流马赫数称为该翼型的（ ）。
内容
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在超声速一级近似理论中，翼型表面上任意一点的压强系数为[img=135x52]180367956069802.png[/img] ，其中 [img=9x19]18036795684bc1f.png[/img]是翼型表面上该点的（ ）之间的夹角。 A: 切线和弦线 B: 法线和弦线 C: 切线和超声速来流 D: 法线和超声速来流
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在超声速一级近似理论中，翼型表面上任意一点的压强系数为[img=135x52]17de8470ef34516.png[/img] ，其中 [img=9x19]17de8470fb5a8c4.png[/img]是翼型表面上该点的（ ）之间的夹角。 A: 切线和弦线 B: 法线和弦线 C: 切线和超声速来流 D: 法线和超声速来流
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超声速流以零度迎角绕对称菱形翼型流动时，在距前缘20%弦长处的上翼面，以下描述正确的有（ ）。 A: 该点的压强系数大于零 B: 该点的压强系数小于零 C: 该点处的马赫数大于来流马赫数 D: 该点处的马赫数小于来流马赫数
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在超声速一级近似理论中，翼型表面上任意一点的压强系数为[img=147x52]17de8470360d1f1.png[/img]，其中[img=9x19]17de847042b066a.png[/img]是翼型表面上该点的切线与弦线之间的夹角。
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在超声速一级近似理论中，翼型表面上任意一点的压强系数为[img=147x52]18036795edec7ce.png[/img]，其中[img=9x19]18036795f7278e7.png[/img]是翼型表面上该点的切线与弦线之间的夹角。