在目前所学的方法中， 该题 （ ）解法 最 合适。[img=624x248]1803392f552cd5d.bmp[/img]
A: 功率方程的方法1，（运动学：取O1A的角速度为速度自变量，建立速度关系，利用动点动系法建立加速度关系），按视频所介绍的功率方程方法1 的格式来求解。
B: 对任意位置，由机械能守恒定律建立方程，然后对其微分，即： 取O1A的角速度为速度自变量，通过运动学将动能中的所有速度量用该速度自变量表示后，代入动能定理，使得动能中的速度量只有该自变量，然后，动能对时间求导.
C: 对任意位置，由机械能守恒定律，求出O1A的角速度表达式，然后对时间求导，得到OA的角加速度表达式，再将待求位置的角速度的速度和角度代入角加速度表达式，便得到O1A的角加速度
D: 分别取O1A和圆盘为研究对象，采用动量矩定理列动力学方程。用动点动系法建立加速度关系。
A: 功率方程的方法1，（运动学：取O1A的角速度为速度自变量，建立速度关系，利用动点动系法建立加速度关系），按视频所介绍的功率方程方法1 的格式来求解。
B: 对任意位置，由机械能守恒定律建立方程，然后对其微分，即： 取O1A的角速度为速度自变量，通过运动学将动能中的所有速度量用该速度自变量表示后，代入动能定理，使得动能中的速度量只有该自变量，然后，动能对时间求导.
C: 对任意位置，由机械能守恒定律，求出O1A的角速度表达式，然后对时间求导，得到OA的角加速度表达式，再将待求位置的角速度的速度和角度代入角加速度表达式，便得到O1A的角加速度
D: 分别取O1A和圆盘为研究对象，采用动量矩定理列动力学方程。用动点动系法建立加速度关系。
举一反三
- 在目前所学的所有解法中，下题哪种解法最合适。[img=653x392]1803392ec29f8c7.bmp[/img] A: 功率方程的方法1（运动学采用采用加速度合成定理） B: 功率方程的方法1以外的功率方程法（取OA的角速度为速度自变量，通过运动学将动能中的所有速度量用该速度自变量表示后，代入动能定理，使得动能中的速度量只有该自变量，然后，动能对时间求导） C: [OA]对点A应用简约式动量矩定理，[BD]对点B应用简约式动量矩定理，[轮H]对点P应用简约式动量矩定理，再补充所差的运动学关系。 D: 动量定理和动量矩定理
- 对于多刚体题单自由度理想约束系统，已知1个与切向加速度角加速度有关的加速度量，仅仅求做功的力，一般优选功率方程。或已知做功的力，仅求与切向加速度角加速度有关的加速度量，一般优选功率方程。选用功率方程时，若所有速度关系与速度自变量的关系不满足全部是比例关系或直角三角形关系，采用如下方法一般最简单：将动能定理中的个速度量分别对时间求导，所有速度因变量用速度自变量表示，所有加速度因变量用加速度速度自变量表示，代入动能求导以后的表达式。（ ）
- 对于多刚体 单自由度理想约束系统，已知1个与切向加速度角加速度有关的加速度量，仅仅求做功的力，一般优选功率方程。或已知做功的力，仅求与切向加速度角加速度有关的加速度量，一般优选功率方程。选用功率方程时，若所有速度关系与速度自变量的关系不满足全部是比例关系或直角三角形关系，采用如下方法一般最简单：将动能定理中的个速度量分别对时间求导，所有速度因变量用速度自变量表示，，所有加速度因变量用加速度速度自变量表示，代入动能求导以后的表达式。 A: 正确 B: 错误
- 对于多刚体单自由度理想约束系统，已知1个与切向加速度角加速度有关的加速度量，仅仅求做功的力，一般优选功率方程。或已知做功的力，仅求与切向加速度角加速度有关的加速度量，一般优选功率方程。选用功率方程时，若所有速度关系与速度自变量的关系不满足全部是比例关系或直角三角形关系，采用如下方法一般最简单：将动能定理中的个速度量分别对时间求导，所有速度因变量用速度自变量表示，，所有加速度因变量用加速度速度自变量表示，代入动能求导以后的表达式。
- 在目前所学的方法中， 该题 （ ）解法 最 合适。[img=614x119]1803392f1b68e2d.bmp[/img] A: 功率方程解法1 B: 功率方程解法1 以外的功率方程法 C: 分别取轮和AB为研究对象，列动力学方程。 再 通过建立坐标求导，得到相关加速度关系。 D: 分别取轮和AB为研究对象，列动力学方程。在运动学，取轮上点C为动点，AB为动系。应用速度和加速度合成定理。